淺析電磁波的近場和遠場的區(qū)別之電磁波
圖1
圖1展示了典型的半波偶極子天線是如何產生電場和磁場的。轉發(fā)后的信號被調制為正弦波，電壓呈極性變化，因此在天線的各元件間生成了電場，極性每半個周期變換一次。天線元件的電流產生磁場，方向每半個周期變換一次。電磁場互為直角正交。
圍繞著半波偶極子的電磁場包括一個電場和一個磁場，電磁場均為球形且互成直角（如圖2所示）。天線旁邊的磁場呈球形或弧形，特別是距離天線近的磁場。這些電磁場從天線向外發(fā)出，越向外越不明顯，特性也逐漸趨向平面。接收天線通常接收平面波。
雖然電磁場存在于天線周圍，但他們會向外擴張，超出天線以外后，電磁場就會自動脫離為能量包獨立傳播出去。實際上電場和磁場互相產生，這樣的“獨立”波就是無線電波。
圖2
距離天線一定范圍內，電場和磁場基本為平面并以直角相交。注意傳播方向和電磁場均成直角。在圖2(a)中，傳播方向和電磁場線方向成正交，即垂直紙面向內或向外。在圖2(b)中，磁場線垂直紙面向外，如圖中圓圈所示。
淺析電磁波的近場和遠場的區(qū)別之近場
對近場似乎還沒有正式的定義，它取決于應用本身和天線。通常，近場是指從天線開始到1個波長(λ)的距離。波長單位為米，公式如下：
λ= 300/fMHz
因此，從天線到近場的距離計算方法如下：
λ/2π = 0.159λ
圖3標出了輻射出的正弦波和近場、遠場。近場通常分為兩個區(qū)域，反應區(qū)和輻射區(qū)。在反應區(qū)里，電場和磁場是*強的，并且可以單獨測量。根據天線的種類，某一種場會成為主導。例如環(huán)形天線主要是磁場，環(huán)形天線就如同變壓器的初級，因為它產生的磁場很大。
圖3
近場和遠場的邊界、運行頻段的波長如圖3所示。天線應位于正弦波左側起始的位置。輻射區(qū)內，電磁場開始輻射，標志著遠場的開始。場的強度和天線的距離成反比(1/ r3)。圖3所示的過渡區(qū)是指近場和遠場之間的部分(有些模型沒有定義過渡區(qū))。圖中，遠場開始于距離為2λ的地方。
淺析電磁波的近場和遠場的區(qū)別之遠場
和近場類似，遠場的起始也沒有統(tǒng)一的定義。有認為是2 λ，有堅持說是距離天線3 λ或10 λ以外。還有一種說法是5λ/2π，另有人認為應該根據天線的*大尺寸D，距離為50D2/λ。還有人認為近場遠場的交界始于2D2/λ。也有人說遠場起始于近場消失的地方，就是前文提到的λ/2π。
遠場是真正的無線電波。它在大氣中以3億米/秒的速度，即接近18.64萬英里/秒的速度傳播，相當于光速。電場和磁場互相支持并互相產生，信號強度和距離平方成反比(1/r2)。麥克斯韋在其杰出的公式中描述了這一現(xiàn)象。
麥克斯韋方程組
19世紀70年代末，在無線電波發(fā)明之前，蘇格蘭物理學家詹姆斯·克拉克·麥克斯韋預測出了電磁波的存在。他綜合了安培、法拉第和歐姆等人的定律，制定了一套方程表達電磁場是如何相互產生和傳播的，并斷定電場和磁場互相依存、互相支持。19世紀80年代末，德國物理學家海因里?！ず掌澴C明了麥克斯韋的電磁場理論。
麥克斯韋創(chuàng)造了四個基本方程，表達電場、磁場和時間之間的關系。電場隨時間推移產生移動電荷，也就是電流，從而產生磁場。另一組方式是說，變化的磁場可以產生電場。天線發(fā)出的電磁波在空間中自行傳播。本文沒有列出這些方程組，但你應該記得包含一些不同的方程。
淺析電磁波的近場和遠場的區(qū)別之應用
遠場在空間中傳播的強度變化由Friis公式決定： Pr = PtGrGtλ2/16π2r2
公式中，Pr =接收功率；Pt =發(fā)射功率；Gr = 接收天線增益(功率比)；Gt =發(fā)射天線增益(功率比)；r=到天線的距離。公式在視線所及的無障礙開闊空間中適用。
這里有兩個問題需要討論。接收功率和距離r的平方成反比，和波長的平方成正比，也就是說，波長較長、頻率較低的電磁波傳的更遠。例如，同等的功率和天線增益下，900MHz的信號會比2.4GHz的信號傳播得更遠。這一公式也常常用它來分析現(xiàn)代無線應用的信號強度。
為了準確測量信號的傳播，還必須了解天線在遠場的輻射模式。在近場的反應區(qū)里，接收天線可能會和發(fā)射天線會由于電容和電感的耦合作用互相干擾，造成錯誤的結果。另一方面，如果有特定的測量儀器，近場的輻射模式就可以準確測量。
近場在通信領域也很有用。近場模式可以用于射頻識別(RFID)和近場通信(NFC)。
淺析電磁波的近場和遠場的區(qū)別之射頻識別(RFID)
RFID是條形碼的電子版，它是一個內部有芯片的很薄的標簽，其中芯片集成了存儲和特定的電子代碼，可以用作識別、*總或其他用途。標簽還包含一個被動收發(fā)器，在接近“閱讀器”的時候，由閱讀器發(fā)出的很強的RF信號就會被標簽識別。閱讀器和標簽的天線都是環(huán)形天線，相當于變壓器的初級和次級。
由標簽識別的信號經過整流濾波轉換成直流，為標簽存儲和轉發(fā)供能。發(fā)射器將代碼發(fā)送到閱讀器上，用于識別和處理。主動標簽有時會用到電池，將感應距離延長到近場以外的地方。RIFD標簽的頻率范圍各不相同，有125kHz、13.56MHz和900MHz。
在900MHz，波長為：λ= 300/900 = 0.333m 或 33.33cm
因此根據近場距離計算公式：λ/2π= 0.159λ= 0.159(0.333) = 0.053m (約2英寸)
感應距離通常超過這一數(shù)字，所以這一頻率下距離實際上也延伸到了遠場。
淺析電磁波的近場和遠場的區(qū)別之近場通信(NFC)
NFC也采用了存儲和類似于信用卡的特定代碼。電池驅動的內部轉發(fā)器可以把代碼發(fā)射到閱讀器上。NFC也使用近場，范圍一般為幾英寸。NFC的頻率為13.56MHz，因此波長為：λ= 300/13.56 = 22.1m (72.6英尺)
近場距離為不超過：λ/2π = 0.159λ = 0.148(72.6) = 11.5英尺
因為電量消耗低，實際的感應距離很少超過1英尺。
淺析電磁波的近場和遠場的區(qū)別之近場工作區(qū)反射電平測試原理及方法
近場工作區(qū)反射電平測試原理
采用自由空間電壓駐波比法測量近場工作區(qū)反射電平，測量原理是基于微波暗室中存在有直射信號和反射信號，微波暗室中空間任意一點的場強是直射信號和反射信號的矢量合，在空間形成駐波，駐波數(shù)值的大小就反映了微波暗室內反射電平的大小。
VSWR法測量原理圖
當接收天線主瓣對準發(fā)射天線時，所接收到的信號為ED。移動接收天線，則接收天線的直射信號ED與反射信號ER的相對相位將會改變，此時接收天線收到的信號幅度將產生波動，如圖所示，這一波動反映空間固有駐波，由此即可得到反射電平。
暗室空間駐波圖
將接收天線轉到比*大電平低a（dB）的方位角q時，則所接收的直射信號Eq=ED10a/20。當反射信號與直射信號同相時合成場*大，這時以b表示：
當反射信號與直射信號反相時合成場*小，這時以c表示：
則反射電平：
因此測出空間駐波曲線和接收天線方向圖，就可以計算出微波暗室反射電平。
測試方法在近場工作區(qū)內針對主反射墻的吸波材料進行特定頻段吸收特性的測試。
測試位置的選取
測試近場工作區(qū)反射電平時，發(fā)射天線先置于暗室中心軸線上，接收天線置于正對被測墻壁的一個合理位置，并沿兩天線軸線移動一段距離進行反射電平的測試。測試位置如圖所示。
近場靜區(qū)測試位置示意圖(俯視圖)
近場靜區(qū)測試位置示意圖(側視圖)
測試設備連接示意圖
測試步驟：
連接好測試系統(tǒng)，按圖2-5置發(fā)射天線及接收天線于測試位置Ⅰ；
設置信號源頻率為1GHz，輸出功率調至合適大小使發(fā)射天線輻射信號，接收天線在正對發(fā)射天線方向，沿待測行程線移動，并記錄接收信號曲線，測試曲線作為這條行程線的參考電平線；
將接收天線方向朝向被測墻壁吸波材料方向，接收天線沿這條測量行程線移動，并記錄空間駐波曲線；
改變天線極化方式，重復以上步驟a）～c）的測量；
分別在2GHz、5GHz、10GHz、18GHz、40GHz頻率點，重復步驟b）~d），直至完成所有頻率點測量；
改變發(fā)射天線及接收天線位置，如圖2-3所示，分別至位置Ⅱ、位置Ⅲ，重復上述步驟b）~e）的測量;
改變發(fā)射天線及接收天線高度，如圖2-4所示，分別至H2、H3，重復上述步驟b）~f）的測量。
數(shù)據處理
遠場靜區(qū)幅度均勻性測試方法
遠場靜區(qū)幅度均勻性是指發(fā)射天線保持不動，接收天線在靜區(qū)內沿指定行程線移動時，接收信號幅度變化情況。
在進行幅度均勻性測試時，接收天線沿圖所示的區(qū)域不同高度的行程線進行橫向運動，采集區(qū)域內各個位置的幅度數(shù)據，經過數(shù)據篩選及處理后得到靜區(qū)內一個圓形平面的幅度均勻性測量結果。通過對靜區(qū)內多個平面進行測量，得到整個靜區(qū)的幅度均勻性測試結果。
測試步驟如下：
連接好測試系統(tǒng)，按圖3-2置發(fā)射天線及接收天線于測試位置Ⅰ；
設置信號源頻率為1GHz，輸出功率調至合適大小使發(fā)射天線輻射信號，接收天線在正對發(fā)射天線方向，沿待測行程線移動，并記錄接收信號曲線；
改變測試行程線在一個測試面內的不同高度進行測量；
改變天線極化方式，重復以上步驟a）～c）的測量；
分別在3GHz、5GHz、10GHz、18GHz頻率點，重復步驟b）~d），直至完成所有頻率點測量；
改變測試面，重復上述步驟b）~e）的測量。
